السعة الحرارية للماء

[ltr][size=37]السعة الحرارية للماء[/size][/ltr]

[ltr]تختلف السعة الحرارية لمادة عند درجات حرارة مختلفة. فعلى سبيل المثال نجد السعة الحرارية للماء عند درجة حرارة 20 درجة مئوية تختل طفيفا عنها عند درجة حرارة 15 مئوية :[/ltr]

[ltr]وهكذا فهي تختلف بين درجة الصفر المئوي إلى 100 مئوية. عند الصفر المئوي تسود حرارة الانصهار أي تحول الثلج إلى ماء وعند 100 درجة مئوية للماء تسود درجة الغليان.[/ltr]

[ltr]لكي ينصهر الثلج ويتحول إلى ماء فهو يحتاج لامتصاص حرارة من الخارج ، ويظل يمتص حرارة من الخارج عند درجة حرارة ثابتة وهي الصفر المئوي حتى يتحول الثلج إلى ماء. تلك هي "حرارة الانصهار" وهي تعادل 333 كيلوجول/كيلوجرام . بعد ذلك يمتص حرارة بمقدار سعته الحرارية فترتفع درجة حرارة الماء من الصفر المئوي إلى 1 درجة مئوية ، ثم 2 ثم 3 درجة مئوية وهكذا. وطبقا لمعادلتنا أعلاه فلا بد له من أن يكتسب حرارة قدرها  : [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]لترتفع درجة حرارته من 20 إلى 21 درجة مئوية ، وهكذا حتى نصل إلى درجة الغليان. وعند درجة الغليان تسود حرارة التبخر وهي كمية الحرارة الازمة لتحويل 1 جرام من الماء إلى بخار ، وهي تساوي للماء تقريبا 2260 كيلو جول/كيلوجرام.[/ltr]

[ltr]السعة الحرارية المولية[/ltr]

[ltr]يجب التفرقة بين المصطلحات الآتية :[/ltr]

[ltr]السعة الحرارية للمواد الصلبة[/ltr]

[ltr]ينطبق قانون دولون-بتي للحرارة النوعية على المواد الصلبة للفلزات الثقيلة في درجات الحرارة العالية ، حيث يعطي سعة حرارية مولية ثابتة قدرها [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]للمادة الصلبة ، حيث R هو ثابت الغازات العام.[/ltr]

[ltr]ولكن نموذج دولون-بتي يفشل في حساب السعة الحرارية للمواد الصلبة في درجات الحرارة المنخفضة. وفشل كذلك نموذج أينشتاين ولكن نجح في ذلك نموذج ديباي وهو يبدي اعتمادا للسعة الحرارية على درجة الحرارة في درجات الحرارة المنخفضة بالعلاقة [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة].[/ltr]

[ltr]وطبقا لنموذج ديباي تعتمد السعة الحرارية المولية لمادة صلبة على خاصية للمادة تسمى "درجة ديباي" [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة],[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة][/ltr]

[ltr]سبق نموذج ديباي نموذج لأينشتاين ولكن اتضح أن نموذج أينشتاين لا يعطي قيما تتفق مع القياسات. والفرق بين النموذجين هو أن أينشتاين اعتبر أن الذرات في المادة تهتز بنفس تردد واحد ، بينما اعتبر نموذج ديباي أن الذرات في المادة يمكن أن تهتز بترددات مختلفة ، وأتى هذا النموذج بالصيغة النظرية الحقيقية التي تتفق مع التجربة وعلى الأخص في درجات الحرارة المنخفضة.[/ltr]

[ltr]السعة الحرارية لغاز مثالي[/ltr]

[ltr]العلاقة بين السعة الحرارية عند ثبات الضغط [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]والسعة الحرارية عند ثبات الحجم [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة].[/ltr]

[ltr]على الأخص في الغازات تعتمد السعة الحرارية على الظروف المحيطة. ولهذا نفرق بين السعة الحرارية عند ثبات الضغط C_p وبين السعة الحرارية للغاز عند ثبات الحجم C_V.[/ltr]

[ltr]فعند ثبات الحجم يحدث تغير الحالة عن طريق إمداد الغاز بحرارة من الخارج فتعمل على ارتفاع درجة حرارة الغاز ، وهذا معناه زيادة طاقة حركة جزيئات الغاز. أما في حالة إمداد الغاز بحرارة من الخارج مع المحافظة على ثبات الضغط فنجد أن الغاز يقوم بأداء شغل حيث يزداد حجم الغاز. ويحدث ذلك بسبب تمدد الغاز تحت وقع الحرارة وبسبب محافظتنا على ثبات الضغط.[/ltr]

[ltr]أي أنه في حالة ثبات الضغط يستهلك جزء من الحرارة التي تمد بها الغاز من الخارج في أداء شغل حجمي. لذلك لا بد من إمداد الغاز بكمية أكبر من الحرارة في حالة ثبات الضغط لرفع درجة حرارته درجة واحدة عن كمية الحرارة الواجدب إمدادها للغاز في حالة ثبات الحجم لرفع درجة حرارته درجة واحدة.[/ltr]

[ltr]بانسبة لغاز مثالي تنطبق المعادلة :[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة][/ltr]

[ltr]حيث :[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]عدد الجسيمات ,[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]ثابت بولتزمان,[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]كمية المادة بالمول ،[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]ثابت الغازات العام.[/ltr]

[ltr]بالنسبة لواحد مول من الغاز تنطبق المعادلة :[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة].[/ltr]

[ltr]مـــــثال :[/ltr]

[ltr]قياسات أجريت على غاز الهيدروجين ([ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]) عند 20 درجة مئوية وضغط جوي 1,013 بار,:[/ltr]

[ltr]نجد اختلافا طفيفا في الفرق بين القيمتين المقاستين عمليا والقيمتين المحسوبتين نظريا : [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]بدلا من [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]بسبب أن الهيدروجين ليس غازا مثاليا بنسبة 100%.[/ltr]

[ltr]معامل ثبات الاعتلاج[/ltr]

[ltr]يعرف معامل ثبات الاعتلاج لغاز مثالي بأنه حاصل قسمة السعة الحرارية المولية عند ثبات الضغط ى مقسوما على السعة الحرارية المولية عند ثبات الحجم :[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة][/ltr]

[ltr]فإذا كان معامل ثبات الاعتلاج [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]معروفا فيمكننا حساب السعتين الحراريتين لغاز مثالي من المعادلة :[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة][/ltr]

[ltr]ومن العلاقات التالية:[/ltr]

[ltr][ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة][/ltr]

[ltr]حيث R ثابت الغازات العام.[/ltr]

[ltr]يهتم الكيميائيون والمهندسون الميكانيكيون بمعامل ثبات الاعتلاج "كابا" [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة](أو نسبة السعتين الحراريتين المعنيتين) حيث له تأثير كبير على انضغاط غاز. ويمكن عن طريقة تعيين مقدار الشغل الميكانيكي الذي يمكن اكتسابه من نظام ترمودينا [ندعوك للتسجيل في المنتدى أو التعريف بنفسك لمعاينة هذه الصورة]ميكي معين  معامل ثبات الاعتلاج).[/ltr]